线粒体中有核糖体吗

　　由两种或多种单体经接枝共聚而成的产品； 两种或两种以上性子区另表聚拢物链段连正在一块造备而成的一种聚拢物。 原子或原子团正在缠绕单键内盘旋而爆发的空间排布。

　　把若干个键构成的一段链行动一个独立的运动单位，亦即高分子链中作协同运动的独 立单位。 键长 l 固定，键角 θ 不固定。

　　将从来含有几个键长为 l 的自正在连绵链视为一个含有 Z 个长度为 b 的链段构成的等效 自正在连绵链。 将一个从来含有 n 个键长为 l、键角 θ 固定、盘旋不自正在的键构成的链，视为一个含有 Z 个长度为 b 的链段构成的等效自正在连绵链，其散布契合高斯散布函数，故称作这种 高分子链称为“高斯链”。 只受近程效率、不受长途效率的分子链。 正在 θ 条款下测得的高分子尺寸称为无扰尺寸。 特点比 Cn 界说为无扰链与自正在连绵链均方末尾距的比值，当 n→∞时，对应的特点比 Cn 可界说为极限特点比(C∞)

　　征服分子间效率力，1mol 的固结体汽化时所需的能量。 有必然表形，短程有序和长程有序贯穿整块的晶体物质。 当结晶性聚拢物从浓溶液中析出或从熔体冷却结晶时，正在不存正在应力或滚动的环境下， 都目标于天生这种结晶状态。 长周期内结晶一面的厚度。

　　试样中结晶一面所占的质料分数(质料结晶度)或者体积分数(体积结晶度)。 聚拢物取向是指正在某种表力效率下，分子链或其他组织单位沿着表力效率偏向择优排 列。 指大分子或链段等种种区别组织单位搜罗微晶体沿纤维轴端正分列水平。 指热力学相容性，即分子秤谌的单相系统。

　　第3章 溶剂分子渗透聚拢物内部，即溶剂分子和高分子的某些“链段”夹杂，使高分子体积 膨胀。 内聚能密度的平方根。 响应高分子与溶剂夹杂时互相效率能的蜕变。

　　表征了高分子“链段”与溶剂分子之间的互相效率，它与高分子溶液中的状态有亲切 相干，取决于系统和实践温度。

　　第4章 由分子量散布宽度指数（聚拢物分子量的多分袂性）和分子量散布弧线表现。

　　描摹聚拢物试样相对分子质料的多分袂水平。 表现高分子溶液 c→0 时，单元浓度的加添对溶液增比黏度或相对黏度对数的功勋。 表现高分子链扩张的水平。

　　第5章 非晶聚拢物的玻璃态与橡胶态之间的改革，其分子运动实质是链段从冻结状况到运动 玻璃-橡胶改革（玻璃化改革） 状况改革或从运动状况到冻结状况的改革。

　　正在表力效率下高分子链由从来的构象过渡到与表力相顺应的构象的流程，即高分子链 由一种平均态过渡到另一种平均态的流程。 指橡皮由Δ x（t）变到Δ x（0）的 1/e 倍时所需求的时刻。 模量低落速率最大出的温度，辱骂晶态高分子质料固有的性子，是高分子运动式样转 变的宏观显示。 固体和液体总的宏观体积由两一面构成：占领体积和自正在体积。

　　正在玻璃化改革温度以下，尽量链段运动被冻结了，但还存正在着需求能量更幼的幼尺寸 运动单位的运动，这种运动简称次级改革。 结晶流程（体积屈曲）举办到一半所需求时刻的倒数，由成核速度和晶粒发展速度决 定。 Avrami 方程定量地描摹聚拢物的结晶前期。 Avrami 方程定量地描摹聚拢物的结晶后期。 物质从结晶状况变为液态的流程。

　　当质料发作张变时，质料的应力称为张应力。 σ=F/A0 幼伸长时，张应变一般以单元长度的伸长来界说。 ε=Δ l/l0 对待理念的弹性固体，应力与应变相干遵守虎克定律，即应力与应酿成正比，比例常 数称为弹性模量。 拉伸实践中质料横向屈曲应变与纵向伸长应变的比值。

　　λ =l / l0，即质料变形后的长度 l 与肇端长度 l0 的比值。 当橡胶受表力变形时，若没有内能蜕变，则其抵挡变形的屈曲力（弹力）齐全是由熵 的蜕变而爆发的，这种因为体例熵变而惹起的弹性称之为熵弹性。

　　力学内耗（ψ） 储能模量（E′） 损耗模量（E″） 损耗角正切（tanδ） 懈弛时刻（τ） 推迟时刻（τ′） 时温等效道理

　　用交联密度或两个相邻交联点之间的数均分子量或每立方厘米交联点的摩尔数来表 示。 交联聚拢物内里交联键的多少，普通用网链分子量的巨细来表现。

　　溶剂分子进入橡胶交联收集，使其溶胀，系统网链密度低落，均匀末尾距加添，进而 模量低落。 每个交联点由四个有用链构成，且交联点无规散布。

　　第7章 若黏弹性可由虎克定律的线形弹性举止和遵守牛顿滚动定律的线形黏性举止的组合来 描摹，则称之为线性黏弹性；不然，称之为非线性黏弹性。 蠕变极其答复、应力懈弛、动态力学实践这些黏弹性举止响应的都是聚拢物力学功能 的时刻依赖。